емого объекта равен единице. Практически это наблюдается толь ко при измерении температуры заготовок, находящихся в закры тых печах1. В остальных случаях измеренная температура 0S всегда меньше 1 2 истинной Ө. В измеренное значение 0S нужно вводить по правку ДӨ, которая зависит от измеренной температуры 0S и от из вестного или принимаемого значения спектрального коэффициента излучения ех (см. рис. 19.4, г). 1 Это утверждение справедливо только в том случае, если температура поверхности заготовок равна температуре поверхности внутрипечного пространства. 2 Если в пирометр попадает излучение от посторонних тел, то измеренная температура может превышать действительную. Рис 19.4. Изображение нити накала, исчезающее при равенстве измеряемой и контрольной яркостей (а.. .в), и отклонение измеренной оптической температуры Ө, от истинной Ө как следствие отклонения коэффициента излучения ф.) от единицы [е(Х) < 1] (г): а — температура нити накала слишком низкая; б — температура правильная; в — температура слишком высокая; 1 — е(Х) = 0,1; 2 — е(Л) = 0,2; 3 — е(Л) = 0,3; 4 — е(Х) = 0,4; 5 — е(Х) = 0,5; 6 — е(Х) = 0,6; 7 — е(Л) = 0,7; 8 — е(Х) = 0,8; 9 — е(Л) = 0,9 Одно из преимуществ оптических пирометров заключается в том, что спектральный коэффициент излучения достаточно знать только при используемой длине волны В табл. 19.1 приведено несколько численных значений для длины волны в видимой части спектра и для определенных тем ператур. Пирометры с исчезающей нитью являются легкими и удобными в обращении приборами, не нуждающимися в подключении к сети. Нижний предел измерения температуры для них ограничен. По правка, которую необходимо вводить в результат измерения при нечерных излучателях, более достоверна, чем для радиационных пирометров полного излучения. 302
RkJQdWJsaXNoZXIy MTExODQxMg==