При каждом измерении энергетической светимости необходимо определять посредством измерений спектральный коэффициент из лучения €> или брать его значение из таблиц. Однако обычно для определения температуры поверхности желательно знать излуча- тельность не только для отдельных длин волн в спектре, но и сум марно на всех длинах волн. Интегрирование уравнения Планка дает уравнение Стефана — Больцмана для полной энергетической светимости М (Вт/м2); ин декс s — для черного тела: Ms = С/Ө/100)4 или М = еС/Ө/ІОО)*». Кроме того, дифференцируя уравнение Планка (кривые распре деления светимости по длинам волн спектра), можно определить те длины волн Атах, при которых при определенной температу ре Ө достигается максимум светимости (закон смещения Вина): Атах = 2900/Ө (мкм) (см. рис. 19.1). Из этих кратко изложенных законов излучения можно судить об основных проблемах радиационной пирометрии: а) по мере снижения температуры тепловое излучение умень шается пропорционально четвертой степени абсолютной темпера туры; б) при низких температурах максимум излучательности смеща ется в область больших длин волн (в инфракрасный диапазон); в) коэффициент излучения нечерных тел зависит от их темпера туры и длины волны, а также от материала излучателя и состояния структуры его поверхности; г) наряду с собственным излучением, происходящим из тепло вой энергии тела, при некоторых условиях в пирометр могут по падать и искажать показание также и отраженные Фг или пропу щенные Ф1Г лучистые тепловые потоки от постороннего источника излучения. 19.2. Приемники излучения Зная законы излучения, температуру Ө излучающей поверхности можно рассчитать по измеренному потоку излучения на известную площадь приемника. Поэтому приемник наряду с оптикой является важнейшей составной частью пирометра. Различают следующие приемники. 1. Черные и серые приемники. К этой группе так называемых термических приемников излучения относятся термопары или 297
RkJQdWJsaXNoZXIy MTExODQxMg==